- •Лекция №9
- •Введение
- •Взаимодействие тяжёлых заряженных частиц с веществом
- •Взаимодействие тяжёлых заряженных частиц с веществом
- •Удельные потери энергии заряженной частицей
- •Кривая Брэгга
- •Ионизационные потери
- •Ионизационные потери
- •Ионизационные потери
- •Флуктуация ионизационных потерь
- •Пробег заряженной частицы
- •Многократное рассеяние
- •Взаимодействие электронов с веществом
- •Взаимодействие электронов с веществом
- •Критическая энергия
- •Критическая энергия
- •Взаимодействие мюонов с веществом
- •В современных ускорительных экспериментах применяются многослойные детекторы частиц; для детектирования мюонов обычно используются
- •Взаимодействие мюонов с веществом
- •Детекторы мюонов высоких энергий
- •Излучение Вавилова-Черенкова
- •Излучение Вавилова-Черенкова.
Лекция №9
Взаимодействие заряженных частиц с веществом
1.Взаимодействие тяжёлых заряженных частиц с веществом
2.Взаимодействие электронов с веществом
3.Взаимодействие мюонов с веществом
4.Использование пучков заряженных частиц
1
Введение
Взаимодействие частиц с веществом зависит от их типа, заряда, массы и энергии.
Заряженные частицы ионизуют атомы вещества, взаимодействуя с атомными электронами.
Нейтроны и гамма-кванты, сталкиваясь с частицами в веществе, передают им свою энергию, вызывая ионизацию в результате образования вторичных заряженных частиц.
В случае γ-квантов основными процессами, приводящими к образованию заряженных частиц являются фотоэффект, эффект Комптона и рождение электрон-позитронных пар.
Взаимодействие частиц с веществом зависит от таких характеристик вещества как его плотность, атомный номер и средний ионизационный потенциал вещества.
2
3
Взаимодействие тяжёлых заряженных частиц с веществом
Чем больше начальная кинетическая энергия ионов, тем большую роль в их взаимодействии с твердыми материалами играет потеря энергии на ионизацию и тем меньшую — стохастические взаимодействия с ядрами. В результате ионы с высокой энергией движутся практически по прямой, а ионы с низкой энергией — более хаотично.
4
Взаимодействие тяжёлых заряженных частиц с веществом
Тяжёлые заряженные частицы взаимодействуют главным образом с электронами атомных оболочек, вызывая ионизацию атомов.
Из законов сохранения можно получить, что при столкновении с электроном массой m тяжелая частица массой М теряет кинетическую энергию
ΔТ = Т (4m/M),
что, например, для 5-МэВной альфа-частицы составляет 2,7 кэВ
https://www.youtube.com/watch?v=noP7HT-Uins
Треки (визуализированные траектории) альфа- частиц в газах
5
Удельные потери энергии заряженной частицей
Тормозная способность вещества может быть охарактеризована величиной удельных потерь энергии
dE/dx,
где dE − энергия, теряемая частицей в слое вещества толщиной dx.
Зависимость удельной потери энергии в воздухе от энергии частицы для нескольких типов частиц
6
Кривая Брэгга
Удельные потери энергии возрастают с уменьшением энергии частицы и особенно резко перед остановкой частицы в веществе (пик Брэгга).
7
Ионизационные потери
В 1930 году Ганс Бете вывел формулу для расчёта удельных потерь энергии тяжёлой заряженной частицей в веществе:
Z, A, ρ - атомный номер, атомный вес, плотность среды
N0 – число Авогадро , m – масса электрона
8
Ионизационные потери
Ионизационные потери тяжёлых заряженных частиц в разных веществах в зависимости от импульса частицы βγ
9
Ионизационные потери
При равных скоростях пробеги частиц прямо пропорциональны их массам и обратно пропорциональны квадратам зарядов.
Пробеги обратно пропорциональны плотности среды, т.е. удобно измерять пробеги в массовых единицах длины. В этом случае величина пробега практически не будет зависеть от характеристик среды:
Rρ (г/см2) ~ mv4/z2.
R =9.8∙10-28 |
∙(v |
)3 см – в воздухе (v- см) |
|
α |
α |
|
|
L=3.2 ∙ 10-4 ∙ Rα/ρ ∙ √A см– в веществе |
|
||
Rp=(Rα-0.2) см, Eα=4.0096Ep |
10 |